1、现代金融服务实体经济的能力不断增强，就要落实好中央出台的金融支持实体经济相关政策，运用大数据、互联网等新型技术改善融资服务，积极发展多层次资本市场，增强金融服务实体经济能力。其三，使人力资源支撑实体经济发展的作用不断优化，就要落实好新时期产业工人队伍建设改革方案和制造业人才发展规划指南，培养一大批具有创新精神和国际视野的企业家人才、专家型人才和高级经营管理人才，建设知识型、技能型、创新型的劳动者大军。尤需强调的是，对实体经济伤害最大的“脱实向虚”现象，很大程度上反映了市场的盲目性，通过加强宏观调控发挥“有形之手”的作用格外重要。这方面，不仅要强化金融监管治理、促其回归本源，还应抓紧考虑综合采取
2、调控手段和政策措施形成导向机制。过去的一年，央行明确提出将“脱实向虚”“以钱炒钱”列为监控重点，证监会推出再融资新政，保监会严厉惩治“野蛮人”等，都值得肯定。面对振兴实体经济的紧迫任务，“有形之手”该出手时就出手，在制度安排中有效减少“赚快钱”“一夜暴富”的诱惑和投机取巧的机会，形成建设制造强国的有效激励体制，激发和保护企业精神，弘扬劳模精神和工匠精神，引导形成亲实业、重实业的社会风尚和舆论氛围。实体经济是一国经济的立身之本，是财富创造的根本源泉，是国家强盛的重要支柱。要大力发展实体经济，筑牢现代化经济体系的坚实基础，抓住新一轮科技革命和产业变革机遇，更好适应把握引领经济发展新常态，加快新旧动
3、能接续转换，打造国际竞争新优势。振兴实体经济，事关我国经济社会发展全局。我国是个大国，必须发展实体经济，不断推进工业现代化、提高制造业水平，不能“脱实向虚”。我们是靠实体经济发展起来的，还要依靠实体经济走向未来。任何时候，实体经济都是我国发展的根基；没有这个根基，我国经济非但走不远，而且难以在国际竞争中取胜。为此，建设现代化经济体系，必须把实体经济放到更加突出的位置抓实、抓好。实践证明，稳中求进工作总基调是我们治国理政的重要原则，也是做好经济工作的方法论。要清醒看到，我国经济运行仍存在不少突出矛盾和问题，世界经济仍处于缓慢复苏的进程中。越是面对复杂的国内国际经济形势，就越要认识到明年贯彻好稳中
4、求进工作总基调具有特别重要的意义。稳是主基调，稳是大局，在稳的前提下才能在关键领域有所进取，才能在把握好度的前提下奋发有为。3、“十三五”期间，我区工业经济发展应围绕产业结构调整、投资推动和服务提效三个方面的重点工作，加快重大项目投资建设，为区域经济和社会发展做出更大的贡献。4、投资项目的建设可以大幅度提升项目产品的生产、研发水平，有利于促进我国相关行业稳定健康发展；项目承办单位具有较高项目产品制造工艺技术、生产设备和新产品的研发能力，近年来，项目承办单位在消化、吸收国际先进项目产品制造技术的基础上，持续加大对项目产品生产技术及相关材料的研发投入，形成了在国内同行业领先的技术优势。三、项目建设
5、有利条件项目投资环境优良，当地为招商引资出台了一系列优惠政策，为投资项目建设营造了良好的投资环境；项目建设地拥有完善的交通、通讯、供水、供电设施和工业配套条件，项目建设区域市场优势明显，对投资项目的顺利实施和建成后取得良好经济效益十分有利。项目周边市场存在着巨大的项目产品需求空间，与此同时，项目建设地也成为资本市场追逐的热点，而且项目已经列入当地经济总体发展规划和项目建设地发展规划，符合地区规划要求。第三章 项目市场分析目前，区域内拥有各类烘干粮食企业602家，规模以上企业35家，从业人员30100人。截至2017年底，区域内烘干粮食产值198701.92万元，较2016年174929.06万
6、元增长13.59%。产值前十位企业合计收入90556.08万元，较去年81670.35万元同比增长10.88%。区域内烘干粮食行业经营情况项目单位指标备注行业产值万元198701.92同期产值万元174929.06同比增长13.59%从业企业数量家602规上企业家35从业人数人30100前十位企业产值万元90556.08去年同期81670.35万元。1、xxx公司（AAA）万元22186.242、xxx实业发展公司万元19922.343、xxx集团万元11772.294、xxx科技公司万元9961.175、xxx投资公司万元6338.936、xxx（集团）有限公司万元5886.157、xxx集
7、团万元452.788、xxx科技公司万元3712.809、xxx投资公司万元3531.6910、xxx（集团）有限公司万元2716.68区域内烘干粮食企业经营状况良好。以AAA为例，2017年产值22186.24万元，较上年度19081.65万元增长16.27%，其中主营业务收入20366.16万元。2017年实现利润总额6129.31万元，同比增长13.84%；实现净利润1986.91万元，同比增长15.58%；纳税总额163.00万元，同比增长13.66%。2017年底，AAA资产总额40331.60万元，资产负债率24.13%。2017年区域内烘干粮食企业实现工业增加值78890.27万
8、元，同比2016年69740.34万元增长13.12%；行业净利润25541.94万元，同比2016年21417.02万元增长19.26%；行业纳税总额27621.76万元，同比2016年25046.94万元增长10.28%；烘干粮食行业完成投资67854.28万元，同比2016年59354.69万元增长14.32%。区域内烘干粮食行业营业能力分析序号项目单位指标1行业工业增加值万元78890.271.1同期增加值万元69740.341.2增长率13.12%2行业净利润万元25541.942.12016年净利润万元21417.022.2增长率19.26%3行业纳税总额万元27621.763.1
9、2016纳税总额万元25046.943.2增长率10.28%42017完成投资万元67854.284.12016行业投资万元14.32%区域内经济发展持续向好，预计到2020年地区生产总值6000.08亿元，年均增长8.88%。预计区域内烘干粮食行业市场需求规模将达到299671.60万元，利润总额77851.09万元，净利润35331.97万元，纳税22064.22万元，工业增加值113552.60万元，产业贡献率17.55%。区域内烘干粮食行业市场预测（单位：万元）序号项目2018年2019年2020年1产值232065.69263711.01299671.602利润总额60287.886
10、8508.9677851.093净利润27361.0731092.1335331.974纳税总额17086.5319416.5122064.225工业增加值87935.1499926.29113552.606产业贡献率12.00%16.00%17.55%7企业数量7228811128第四章 建设规模一、产品规划项目主要产品为烘干粮食，根据市场情况，预计年产值19204.00万元。坚持把项目产品需求市场作为创业工作的出发点和落脚点，根据市场的变化合理调整产品结构，真正做到市场需要什么产品就生产什么产品，市场的热点在哪里，创新工作的着眼点就放在哪里；针对市场需求变化合理确定项目产品生产方案，增加产
11、品高附加值，能够满足人们对项目产品的需求。随着全球经济一体化格局的形成，相关行业的市场竞争愈加激烈，要想在市场上站稳脚跟、求得突破，就要聘请有营销经验的营销专家领衔组织一定规模的营销队伍，创新机制建立起一套行之有效的营销策略。二、建设规模（一）用地规模该项目总征地面积26973.48平方米（折合约40.44亩），其中：净用地面积26973.48平方米（红线范围折合约40.44亩）。项目规划总建筑面积31828.71平方米，其中：规划建设主体工程24883.31平方米，计容建筑面积31828.71平方米；预计建筑工程投资2811.69万元。（二）设备购置项目计划购置设备共计103台（套），设备购
12、置费2100.45万元。（三）产能规模项目计划总投资10156.86万元；预计年实现营业收入19204.00万元。第五章 项目选址分析一、项目选址原则项目选址应符合城乡建设总体规划和项目占地使用规划的要求，同时具备便捷的陆路交通和方便的施工场址，并且与大气污染防治、水资源和自然生态资源保护相一致。投资项目对其生产工艺流程、设施布置等都有较为严格的标准化要求，为了更好地发挥其经济效益并综合考虑环境等多方面的因素，根据项目选址的一般原则和项目建设地的实际情况，该项目选址应遵循以下基本原则的要求。场址应靠近交通运输主干道，具备便利的交通条件，有利于原料和产成品的运输，同时，通讯便捷有利于及时反馈产品
13、市场信息。二、5.1 滑动摩擦 5.2 摩擦角和自锁现象 5.3 考虑摩擦的平衡问题 5.4 滚动摩擦 第五章 摩 擦 摩擦的类别： 干摩擦固体对固体的摩擦。 流体摩擦流体相邻层之间由于流速的不 同而引起的切向力。 滑动摩擦由于物体间相对滑动或有相 对滑动趋势引起的摩擦。 滚动摩擦由于物体间相对滚动或有相 对滚动趋势引起的摩擦。 当两个相互接触的物体具有相对滑动 或相对滑动趋势时，彼此间产生的阻碍相对滑 动或相对滑动趋势的力，称为滑动摩擦力。摩 擦力作用于相互接触处，其方向与相对滑动的 趋势或相对滑动的方向相反，它的大小根据主 动力作用的不同，可以分为三种情况，即静滑 动摩擦力，最大静滑动摩擦
14、力和动滑动摩擦力 。 若仅有滑动趋势而没有滑动时产生的摩擦 力称为静滑动摩擦力；若存在相对滑动时产生 的摩擦力称为动滑动摩擦力。 5.1 滑动摩擦 在粗糙的水平面上放置一重为P的物体，该物体 在重力P和法向反力FN的作用下处于静止状态。今在 该物体上作用一大小可变化的水平拉力F，当拉力F由 零值逐渐增加但不很大时，物体仍保持静止。可见支 承面对物体除法向约束反力FN外，还有一个阻碍物体 沿水平面向右滑动的切向力，此力即静滑动摩擦力， 简称静摩擦力，常以FS表示，方向向左，如图。 5.1.1 静滑动摩擦力及最大静滑动摩擦力 FN P FN P FS F 静摩擦力的大小随水平力F的增大而增大，这是
15、静摩擦力 和一般约束反力共同的性质。静摩擦力又与一般约束反力不同 ，它并不随力F的增大而无限度地增大。当力F的大小达到一定 数值时，物块处于将要滑动、但尚未开始滑动的临界状态。这 时，只要力F再增大一点，物块即开始滑动。当物块处于平衡 的临界状态时，静摩擦力达到最大值，即为最大静滑动摩擦力 ，简称最大静摩擦力，以Fmax表示。此后，如果F再继续增大， 但静摩擦力不能再随之增大，物体将失去平衡而滑动。这就是 静摩擦力的特点； 5.1.1 静滑动摩擦力及最大静滑动摩擦力 FN P FS F 综上所述可知，静摩擦力的大小随主动力的情况 而改变，但介于零与最大值之间，即 由实验证明：最大静滑动摩擦力的
16、大小与两物体 间的法向反力的大小成正比，即： 这就是静滑动摩擦定律。式中fs称为静滑动摩擦系数。 静摩擦定律（库仑摩擦定律） 静摩擦系数的大小需由实验测定。它与接触物体 的材料和表面情况(如粗糙度、温度和湿度等)有关， 而与接触面积的大小无关。 5.1.2 动滑动摩擦定律 当滑动摩擦力已达到最大值时，若主动力F再继 续加大，接触面之间将出现相对滑动。此时，接触物 体之间仍作用有阻碍相对滑动的阻力，这种阻力称为 动滑动摩擦力，简称动摩擦力，以Fd表示。实验表明 ：动摩擦力的大小与接触体间的正压力成正比，即 式中f是动摩擦系数，它与接触物体的材料和表面情况 有关。 动摩擦力与静摩擦力不同，没有变化
17、范围。一般 情况下，动摩擦系数小于静摩擦系数，即 f fs。 5.1.2 动滑动摩擦定律 实际上动摩擦系数还与接触物体间相对滑 动的速度大小有关。对于不同材料的物体，动 摩擦系数随相对滑动的速度变化规律也不同。 多数情况下，动摩擦系数随相对滑动速度的增 大而稍减小，但当相对滑动速度不大时，动摩 擦系数可近似地认为是个常数。 5.2.1 摩擦角 当有摩擦时，支承面对平衡物体的反力包含法向 反力FN和切向摩擦力Fs ,这两个力的合力称为支承面的 全约束反力，即FR= FN + Fs ，它与支承面间的夹角j 将随主动力的变化而变化，当物体处于临界平衡状态 时，j角达到一最大值jf。全约束力与法线间的
18、夹角的 最大值j f称为摩擦角。 5.2 摩擦角和自锁现象 FN Fs FR jFN Fmax FR j jf 由图可知，角jf与静滑动摩擦系 数f的关系为： 5.2.1 摩擦角 即：摩擦角的正切等于静摩擦系数。可见，摩擦角与 摩擦系数一样，都是表示材料的表面性质的量。 当物块的滑动趋势方向改变时，全约束反力作用 线的方位也随之改变；在临界状态下，FR的作用线将 画出一个以接触点A为顶点的锥面，称为摩擦锥。设物 块与支承面间沿任何方向的摩擦系数都相同，即摩擦 角都相等，则摩擦锥将是一个顶角为2jf的圆锥。 FN Fmax FR j jf 5.2.2 自锁现象 物块平衡时，静摩擦力不一定达到最大
19、值，可在 零与最大值Fmax之间变化，所以全约束反力与法线间 的夹角j也在零与摩擦角jf之间变化，即 由于静摩擦力不可能超过最大 值，因此全约束反力的作用线 也不可能超出摩擦角以外，即 全约束反力必在摩擦角之内。 FN Fmax FR j jf q jf jf jf FR FRA A j (1)如果作用于物块的全部主 动力的合力FR的作用线在摩擦 角jf之内，则无论这个力怎样大 ，物块必保持静止。这种现象称 为自锁现象。因为在这种情况下 ，主动力的合力FR与法线间的 夹角q jf，因此， FR和全约束 反力FRA必能满足二力平衡条件 ，且q = j j f，而j j f ，支承面的全约 束反力
20、FRA和主动力的合力FR不 能满足二力平衡条件。应用这 个道理，可以设法避免发生自 锁现象。 斜面的自锁条件是斜面的 倾角小于或等于摩擦角。 斜面的自锁条件就是螺纹 的自锁条件。因为螺纹可以看 成为绕在一圆柱体上的斜面， 螺纹升角a就是斜面的倾角。 螺母相当于斜面上的滑块A， 加于螺母的轴向载荷P，相当 物块A的重力，要使螺纹自锁 ，必须使螺纹的升角a小于或 等于摩擦角jf。因此螺纹的自 锁条件是 5.2.2 自锁现象 5.3 考虑摩擦的平衡问题 考虑摩擦时，求解物体平衡问题的步骤与前几章所述 大致相同，但有如下的几个特点：(1)分析物体受力时，必 须考虑接触面间切向的摩擦力Fs，通常增加了未
21、知量的数 目；(2)为确定这些新增加的未知量，还需列出补充方程， 即Fs fsFN，补充方程的数目与摩擦力的数目相同；(3)由于 物体平衡时摩擦力有一定的范围(即0FsfsFN)，所以有摩擦 时平衡问题的解亦有一定的范围，而不是一个确定的值。 工程中有不少问题只需要分析平衡的临界状态，这时 静摩擦力等于其最大值，补充方程只取等号。有时为了计 算方便，也先在临界状态下计算，求得结果后再分析、讨 论其解的平衡范围。 P129思考题5-7: 分析后轮驱动的汽车前、后轮摩擦力的方向。 前轮 后轮 F1 N1 F2 N2 M A A 解1：（解析法） 以物块为研究对象，当物块处于向下 滑动的临界平衡状态
22、时，受力如图，建立如 图坐标。 例1 将重为P的物块放在斜面上，斜面倾 角 大于接触面的摩擦角 （如图）， 已知静摩擦系数为 f ，若加一水平力 使 物块平衡，求力 的范围。 联立求解得： 当物块处于向上滑动的临界平衡状态时 ，受力如图，建立如图坐标。 联立求解得： 故力 应满足的条件为： 解2：（几何法） 当物体处于向下滑动的临界平衡状 态时，受力如图，可得力三角形如图。 由力三角形可得： 当物体处于向上滑动的临界平衡状 态时，受力如图，可得力三角形如图。 由力三角形可得： 故力 应满足的条件为： 将上式展开亦可得同上结果。 例2 梯子AB长为2a，重为P，其一端置于水 平面上，另一端靠在铅
23、垂墙上，如图。设梯 子与地和墙的静摩擦系数均为 ，问梯子与 水平线的夹角 多大时，梯子能处于平衡？ 解1：（解析法）以梯子为研究对象，当梯 子处于向下滑动的临界平衡状态时，受力 如图，此时 角取最小值 。建立如图坐 标。 （1） （2） （3） 由摩擦定律 ： （4） （5） 将式（4）、（5）代入（1）、（2）得： 即可解出： 故 应满足的条件是： 此条件即为梯子的自锁条件。 将 代入（2）求出 ，将 和 代入（3），得： 将 代入上式，解出： 解2：（几何法） 当梯子处于向下滑动的临界平衡 状态时，受力如图，显然 ， 于是 故 应满足的条件是： 例3 在用铰链 O 固定的木板 AO和 BO
24、间放一重 W的匀质圆柱, 并用大 小等于P的两个水平力P1与 P2维持 平衡,如图所示。设圆柱与木板间 的摩擦系数为 f , 不计铰链中的摩 擦力以及木板的重量,求平衡时P的 范围。 2d P1P2 A B CD W O 2 ( 分析：P小，下滑； P大，上滑) 解:(1)求P的极小值 F1F2 CD W O N1 N2 设圆柱处于下滑临界状态,画受力图. 由对称性得: N1 = N2 = NF1 = F2 = F Fy = 0 联立(1)和(2)式得: 取OA板为研究对象画受力图，此时的水平力 有极小值Pmin (2)求P的极大值 当P达到极大值时,圆柱处于上滑临界状态.只要改变受力图 中摩
25、擦力的指向和改变 F 前的符号即可. P1 N1 A C O F1 Fx Fy F1F2 CD W O N1 N2 P1 N1 A C O F1 mO(Fi) = 0 max 用摩擦角表示得: 当角等于或大于时,无论P多大,圆柱不会向上滑 动而产生自锁现象. 例 重W的方块放在水平面上，并有一水平力P作用。设方块底 面的长度为b, P与底面的距离为a第一章 静力学的基本公理与受力分析 13 力的分解与力的投影 一、一、力的分解力的分解 根据力的平行四边形法则，作用在O点的一个力 R，可以过同一点O向任意两个方位线分解，分力的 大小与合力R的关系根据平行四边形的边、角几何 关系确定。 O R x
26、 y 第一章 静力学的基本公理与受力分析 定义：在力矢量起点和终点作轴的垂线，在轴上得一线段，给 这线段加上适当的正负号，则称为力在轴上的投影。 F x 力在某轴的投影，等于力的模乘以力与投影轴正向 间夹角的余弦。 投影是代数量 二、二、力在坐标轴上的投影力在坐标轴上的投影 第一章 静力学的基本公理与受力分析 Fx=F cos Fy=F cos=F sin Fx和Fy是力F在x，y轴上的投影 力的解析式： 力的大小与方向为： 式中的和分别表示力F与x轴和y轴正向间的夹角。 第一章 静力学的基本公理与受力分析 合力在任一轴上的投影等于各分力在同一轴上投影的代数和。 合力投影定理合力投影定理 合力
27、的大小和方向余弦为 第一章 静力学的基本公理与受力分析 求如图所示平面共点力系的合力。其中：求如图所示平面共点力系的合力。其中：F F 1 1 = 200 N= 200 N， F F2 2 = 300 N= 300 N，F F 3 3 = 100 N= 100 N，F F 4 4 = 250 N= 250 N。 平面基本力系平面基本力系 例题例题 解：解： 根据合力投影定理，得合力在轴根据合力投影定理，得合力在轴 x x，y y上的投影分别为：上的投影分别为： F F2 2 F F4 4 F F1 1 x x y y O O F F3 3 第一章 静力学的基本公理与受力分析 合力的大小：合力的
28、大小： 合力与轴合力与轴x x，y y夹角的方向余弦为：夹角的方向余弦为： 所以，合力与轴所以，合力与轴x x，y y的夹角分别为：的夹角分别为： F F2 2 F F4 4 F F1 1 x x y y O O F F3 3 平面基本力系平面基本力系 例题例题 第一章 静力学的基本公理与受力分析 F F2 2 F F4 4 F F1 1 x x y y O O F F3 3 合力的大小：合力的大小： Fx Fy FR 合力的方向：合力的方向： 平面基本力系平面基本力系 例题例题 或或 第一章 静力学的基本公理与受力分析 O x y F z 直接投影法直接投影法 F = Fx+Fy+Fz= F
29、x i+Fy j+Fz k 三、三、力在空间坐标轴上的投影力在空间坐标轴上的投影 力在空间正交坐标轴上的投影可用两种方法来计算 第一章 静力学的基本公理与受力分析 y z O x F Fxy 二次投影法二次投影法 F = Fx+Fy+Fz= Fx i+Fy j+Fz k 第一章 静力学的基本公理与受力分析 力对物体可以产生 移动效应-取决于力的大小、方向; 转动效应-取决于力矩的大小、方向. 14 力 矩 力F使物体绕O点转动效果的量度取决于三个因素： （1）力F的大小与力臂的乘积，即力矩的大小； （2）力F与矩心O所确定的平面的方位，即力矩的作用面； （3）在作用面内，力F绕矩心O的转向。
30、第一章 静力学的基本公理与受力分析 一、平面力系中的力矩一、平面力系中的力矩 力矩为零的情况：当h=0即力的作用线通过矩心时 力矩单位 牛顿米（Nm） 千牛顿米（KNm） 力矩是度量力使刚体绕点转动效应的物理量 O矩心 h力臂，点O到力的作用线的垂直距离 力对点之矩是一个代数量，它的绝对值等于力的大小与 力臂的乘积，它的正负可按下法确定：力使物体绕矩心 逆时针转向时为正，反之为负。 Mo(F)=Fh=2AOAB 第一章 静力学的基本公理与受力分析 力力F F的作用点沿的作用点沿 其作用线移动其作用线移动 ，不改变这力，不改变这力 对对O O点的矩。点的矩。 力对点之矩的性质力对点之矩的性质 参
31、见动画：力对点之矩(2) 第一章 静力学的基本公理与受力分析 Fn O r Fr F h 已知：Fn，r 求：力 Fn 块对轮心O的力矩。 平面力系中的力矩平面力系中的力矩 例题例题 解：（1）直接计算 （2）利用合力定理计算 第一章 静力学的基本公理与受力分析 计算图示力计算图示力F F对点对点O O之之 矩。矩。F F与水平线夹角与水平线夹角 为为 ，杆，杆OAOA长长r r，与水，与水 平线夹角为平线夹角为 。 解：解： 平面力系中的力矩平面力系中的力矩 例题例题 第一章 静力学的基本公理与受力分析 从上面的计算可以看到，力F对O点之矩等于它的两 个正交分力Fx和Fy对O点之矩的代数和。
32、 例题例题 平面力系中的力矩平面力系中的力矩 第一章 静力学的基本公理与受力分析 平面汇交的合力对于平面内 任一点之矩等于所有各分力对于 该点力矩的代数和。即 合力矩定理合力矩定理 第一章 静力学的基本公理与受力分析 二、力矩的解析表达式二、力矩的解析表达式 x、y是力F作用点A的坐标， 而Fx 、 Fy是力F在x、y轴的投影 ，计算时用代数量代入。 合力FR对坐标原点之矩的解析表达式 第一章 静力学的基本公理与受力分析 如图所示圆柱直齿轮，受到啮如图所示圆柱直齿轮，受到啮 合力合力F F n n 的作用。设的作用。设F F n n =1400 =1400 N N。压。压 力角力角 = =20
33、20 o o ，齿轮的节圆（啮合圆，齿轮的节圆（啮合圆 ）的半径）的半径 r r = = 60 60 mmmm，试计算力试计算力 F F n n 对于轴心对于轴心O O的力矩的力矩。 例题例题 平面力系中的力矩平面力系中的力矩 r r h h O O F Fn n 第一章 静力学的基本公理与受力分析 计算力计算力F F n n 对轴心对轴心O O的矩，按力矩的定义得的矩，按力矩的定义得 根据合力矩定理，将力根据合力矩定理，将力 F Fn n 分解为圆周力分解为圆周力F F 和径向力和径向力 F F r r , , 解：解： 则力则力F F n n 对轴心对轴心O O的矩的矩 r r h h O
34、 O F Fn n r O O F Fn n F F r r F F 例题例题 解法一解法一 解法二解法二 平面力系中的力矩平面力系中的力矩 第一章 静力学的基本公理与受力分析 A A B B q q x x 水平梁水平梁ABAB受三角形分布的载荷作用，如图所示。受三角形分布的载荷作用，如图所示。 载荷的最大集度为载荷的最大集度为q q， 梁长梁长l l。试求合力作用线的位。试求合力作用线的位 置。置。 例题例题 平面力系中的力矩平面力系中的力矩 第一章 静力学的基本公理与受力分析 在梁上距在梁上距A A端为端为x x的微段 的微段 d dx x上，作用力的大小为上，作用力的大小为qq d d
35、x x ，其中其中qq 为该处的载荷集度为该处的载荷集度 ，由相似三角形关系可知，由相似三角形关系可知 x x A A B B q q x x d dx x h h l l F F 因此分布载荷的合力大小因此分布载荷的合力大小 解：解： 例题例题 平面力系中的力矩平面力系中的力矩 第一章 静力学的基本公理与受力分析 设合力设合力F F 的作用线距的作用线距A A端的距端的距 离为离为h h，根据合力矩定理，有，根据合力矩定理，有 将将q q 和和 F F 的值代入上式，得的值代入上式，得 x x A A B B q q x x dxdx h h l l F F 例题例题 平面力系中的力矩平面力
36、系中的力矩 狙狩狹誩犚鎇醽摕蠐鰀跉龌颜达鬐輀黩!鮯褐飝務見勩勩勩餞劚髟馋努!劜劽勍軭劮劮勮辭颞功龊勏谐鳎勯鬀颎抸拈覘抉抩抹谐抹軫拉拙趫抚馻拊拺拺鮹鮏披騐拫鳟抬括!括刟鶘抝鷋鷟袚抭拍拝拝拭!拭鰐拽!抎麈択拎拎謐拞拾迻抯輐読拏鬛拯拯鼐犈親犘謐颉犨犸訐狘麎狨狉狩狹标脰脰灀灰偰瀠脠栀栐砀f瀐脐腀腀:x理论力学复习提纲 xiongweiscut 2012.03 1 考试题型 判断题，概念（2X5=10） 选择题，概念+计算 （4X7=28） 填空题，概念+计算 （4X3=12） 计算题，共4题，合计50分 2 力与力偶三要素分别为大小、方向、作用点以及力 偶矩的大小、转向和力偶的作用平面。 刚化原理 如
37、果把在某一力系作用下处于平衡的 变形体刚化为刚体，则该物体的平衡状态不会改变 。反之则不成立，即刚体平衡不能推出变形体平衡 。 二力平衡公理作用于同一刚体上的两个力，使 刚体保持平衡的必要和充分条件是这两个力的大小 相等、方向相反、且作用在同一直线上。（学会判 断二力构件） 3 三力平衡汇交定理刚体在三个力作用下处于平衡状 态，若其中两个力的作用线汇交于一点，则第三个力的 作用线也通过该汇交点，且此三力的作用线在同一平面 内。（灵活应用） 做图示结构构件的受力分析图 4 画受力分析图必须注意一下四点： 1. 必须去掉约束，才能把约束反力暴露出来。 2. 构件上的主动力，必须画出原始的主动力，对
38、于均布 荷载不能先等效，再画集中力。 3. 约束反力的方向只与约束状况相关，不一定沿杆件方 向。 4. 铰结点处的约束反力必然方向相反，同时如果做整体 分析，此处内力不必画出。 5 力矩平面力F对O点之矩是一个代数量，它的绝对 值等于力的大小F与O点到力作用线的垂直距离d的乘积 。力矩用正负号表示转向，通常规定当力使物体绕矩心 逆时针方向转动时为正，反之为负， MO(F)= Fd MO(F)=0 MO(F)=-20kNm 顺时针 6 表示分布荷载分布情况的图形称为荷载图。上面的计 算结果表明，线分布荷载合力的大小等于荷载图的面 积，合力的作用线通过荷载图的形心。 q0 l A FR=1/2q0
39、l xC=2/3l 7 平面一般力系处于平衡状态的充分必要条件 平面一般力系的平衡方程 力矩点一般取为铰结点或铰 支座，尽量让未知量通过该 点所得力矩为零。 8 超静定结构由于存在多余约束，不能把所有的未知 反力按照经历平衡方程求解。一般对于单个物体的结构 ，未知量超过三个的结构为超静定结构。 力在坐标轴上的投影力F的大小及力F与x、y轴正向 间的夹角分别为和，则有： （注意方向以及正负号 ） 合力投影定理 9 求出图示梁AB中支座A与C的反力 FC6-69-36/24=0 FC=15kN FC+ FAy -6-9=0 FAy=0 10 物体系统的求解思路1. 从整体到局部 2. 从局部到整体
40、 结构如图，C 处为铰链，自重不计。已知：F=100KN，q=20KN/m， M=50KNm。方向如图，试求A、B 两支座处的反力。 11 12 构件AC与BC通过铰C连接在一起，并通过支座A、B约束于地面，所受外力如图 所示，其中F=30kN，M=20kNm(顺时针)，q=5kN/m，求支座A、B的支座反力 。 13 14 如果作用于物体上的全部主动力合力F的作用线在摩擦锥之 内，无论这个力多大，物体都会保持静止。 考虑静摩擦平衡的物体，其受到的静摩擦力大小必须通过 受力分析确定，不能直接将法向力静摩擦系数。 如图所示，物体自重W=100N放置于水平地面，物体底面与地面的静 摩擦因数fs=0
41、.2, 同时物体承受一个向右的水平力F=10N，则物体所受 的摩擦力Ff为多大？ Ff=-10N 15 分割法求形心某些形状较为复杂的均质物体常可看成为几个 简单物体的组合，这些简单物体的重心位置均为已知，于是可利 用重心坐标公式求得该物体重心的位置。 矩形： A1=12500mm2，y1=175mm 矩形： A2=7500mm2 ， y2=75mm 16 描述点运动的弧坐标表示法 M M A B C 某点在平面内运动的弧坐标为s(t)=t3-t m，在t=2s时，该点 运动轨迹的曲率半径=1m。 则该点在此刻速度v= 11 m/s 加速度 a=12+121n m/s2 17 刚体平移时其上各
42、点在同一瞬时速度和加速度均相同。 定轴转动的刚体内，各点的角速度与角加速度均相等， 而各点的线速度与线加速度不一定相等，而与转动半径r 相关。 18 在工程实际中，经常遇到转动刚体的传动问 题，如两个齿轮的啮合传动，在传动中两个 齿轮的节圆相切，彼此之间无相对滑动，相 切处两个切点M1、M2的速度和切向加速度 都相等，v1 v2 ， a1 a2 ，如图所示。 两个齿轮I与齿轮II啮合传动，在传动中两个齿轮的节圆相切且无相对滑动，在相切 处两个切点分别为M1、M2。设齿轮I为主动轮，齿轮II为从动轮，两齿轮的半径比 为r1/r2=2/3， 则两个齿轮的角速度比1/2=3/2,角加速度比1/2=3
43、/2 19 动点在任一瞬时的绝对速度等于其牵连速度与相对速度的 矢量和，不是代数和。 va = ve + vr 速度瞬心法设某瞬时平面图形上A、 B两点速度方向如图所示，分别过A、B两 点作速度vA、vB的垂线，其交点C即为速 度瞬心。（只是一般情况） 瞬心不是固定不变的，每一时刻都变化。 C 20 如图所示的机构中，曲柄OA长1m，且以匀角速度=10rad/s 的绕O点逆时针旋转，并带动连杆AB发生平面移动。求在图 示瞬时位置，B点在地面的瞬时速度vB，AB的角速度以及 AB中点D的速度vD。 21 1、找出AB的速度瞬心C点 。 2、求出AB角速度： AB=vA/AC=OA/AC=10ra
44、d/s 22 转动惯量刚体对某轴z的转动惯量等于刚体内各 质点的质量与该点到z轴的距离平方的乘积之和。 转动惯量不仅与刚体的形状以及刚体上的质量分布有 关，而且与转轴的位置有关。 工程中常将转动惯量表示为刚体的质量m与某一长度 的平方的乘积，即 ， z 称为刚体对z 轴的回转 半径或惯性半径。圆盘的回转半径不等于圆盘的半径。 23 转动惯量的平行移轴定理刚体对平行于质心轴的任意 轴的转动惯量，等于刚体对质心轴的转动惯量加上刚体质 量与两轴间距离平方的乘积，即： 24 力的功是力对物体在空间的累积效应的度量。 设质点在大小和方向都不变的常力F作用下运动，力 F的作用点沿直线走过的路程为s (如图)，力在这段 路程上所作的功定义为: W=Fs cos = F s s 25 重力的功等于质点系的重量与其重心始末位置高度差的乘积 ，
